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       圖中，行波沿矢量k傳播，k稱為波矢量，它的幅度是傳播常數k=2π/λ，顯然，它與恒定的相平面（波前）垂直。波矢量k的傳播方向可以是任意方向，也可以與z不一致。

        根據式（2.2.1），在給定的時間（t）和空間（z），對應最大場的相位φ可用下式描述：

φ=(ωt-kz+φo)

在時間間隔δt，波前移動了δz，因此該波的相速度是δz/δt。于是相速度為

式中，ν是頻率（ω=2πν），單位是赫茲（Hz），1Hz等于每秒振蕩1周，兩個相鄰振蕩波峰之間的時間間隔稱為周期T，等于光波頻率的倒數，即ν=1/T。

假如波沿著z方向依波矢量k傳播，如式（2.2.1）所示，被Δz分開的兩點間的相位差Δφ可用kΔz簡單表示，因為對于每一點ωt是相同的。假如相位差是0或2π的整數倍，則兩個點是同相位，于是相位差Δφ可表示為

       我們經常對光波上給定時間被一定的距離分開的兩點間的相位差感興趣，比如由馬赫-曾德爾（MZ）干涉儀構成的濾波器、復用/解復用器和調制器，由陣列波導光柵（AWG）構成的諸多器件（濾波器、波分復用/解復用器、光分插復用器和波長可調/多頻激光器等），以及由電光效應制成的外調制器和由熱光效應制成的熱光開關等，它們的工作原理均用到相位差的概念，所以大家要特別予以關注，之后有關章節也會經常用到這一概念，并使用式（2.2.3）。